Negación de existencia cuántica Novikov Boltzmann

La «negación de la existencia cuántica» o, más precisamente, la negación de una realidad objetiva preexistente a nivel subatómico, se fundamenta en principios como la superposición y el principio de incertidumbre de Heisenberg. A escala cuántica, los objetos no poseen propiedades definidas (posición, momento) hasta que son medidos, lo que sugiere que la realidad depende del observador.

El Principio de autoconsistencia de Nóvikov es una teoría física desarrollada por el astrofísico ruso Ígor Nóvikov, no un tratado teológico. Establece que si un evento causa una paradoja o cambio en el pasado, la probabilidad de ese evento es cero, eliminando así los bucles temporales paradójicos.

Física vs. Teología: El principio se aplica a la física, específicamente para resolver paradojas en viajes a través del tiempo.
Enfoque en Consistencia: El enfoque de Nóvikov es puramente lógico y científico, asegurando que la historia sea consistente.
Contenido: Busca demostrar que la física impide la paradoja, lo cual no está relacionado con la existencia de Dios.

En resumen, la obra de Nóvikov no trata sobre la existencia de Dios, sino sobre la consistencia física del tiempo.

En vez de considerar los modelos usuales para las paradojas (por ejemplo, la paradoja del abuelo, en la que un viajero temporal mata a su propio abuelo, y evita así su propio nacimiento), Nóvikov utilizó un modelo mecanicista más favorable para las matemáticas: se dispara una bola de billar hacia un agujero de gusano, de modo tal que viajara hacia el pasado y chocara con su versión antigua, así que la golpearía y variaría su curso y evitaría, en primer lugar, que entrase en el agujero de gusano.

Nóvikov descubrió que había muchas trayectorias que podrían resultar de las mismas condiciones iniciales. Por ejemplo, la bola de billar podría golpearse a sí misma solo ligeramente, lo que generaría un viaje al pasado ligeramente fuera de curso y haría que, más adelante, se golpease a sí misma ligeramente en el pasado; esta “secuencia” de eventos (en realidad un bucle causal) es completamente consistente y no dará como resultado una paradoja. Nóvikov descubrió que la probabilidad de tales eventos no era cero y que la probabilidad de eventos inconsistentes era cero, así que no hay ningún problema con que un viajero temporal intentase hacerlo, siempre y cuando acabe cumpliendo acciones consistentes no paradójicas.

Implicaciones potenciales para el libre albedrío

En otro ejemplo, presentado en primer lugar por Henry James y que aparece también en un episodio de la serie Dimensión desconocida, una persona viaja atrás en el tiempo para descubrir la causa de un famoso incendio. Mientras, en el edificio donde comienza el incendio, la persona golpea accidentalmente una lámpara de queroseno y provoca el incendio, el mismo incendio hace que la persona, años después, viaje hacia el pasado. Esta situación es totalmente consistente – después de viajar al pasado, la persona “satisface” los acontecimientos en el “pasado” de lo que “ya sucedió” (desde la perspectiva del futuro). En este ejemplo hay una ausencia de libre albedrío: es imposible para la persona no provocar el incendio, ya que sería inconsistente. Aunque la persona supiera de alguna manera que sucedería, estaría limitada de alguna manera a “seguir” la historia, debido al principio de la auto consistencia. Obsérvese que hay otra serie de acontecimientos igualmente plausibles para este caso. Por ejemplo, el incendio podría no haber sucedido nunca, y la persona nunca viajaría al pasado para descubrir qué lo causó y qué hizo que ocurriera; esto se conoce como la paradoja de la predestinación. Esto también es enteramente consistente. Así, puede verse que, según este principio, puede haber muchas “soluciones válidas” a las mismas condiciones iniciales. Por la misma razón, la reducción del libre albedrío es mínima: solamente se previenen las paradojas, el resto de las opciones cuentan.

Requisitos del principio de consistencia de Nóvikov

El principio de consistencia de Nóvikov asume ciertas condiciones sobre qué clase de viaje en el tiempo es posible. Específicamente, asume que o bien hay solamente una línea cronológica, o que cualquier otra línea cronológica (como aquellas postuladas por las interpretaciones de universos paralelos de la mecánica cuántica) no son accesibles.

Debido a estas asunciones, algunos consideran al principio de consistencia de Nóvikov como una mera tautología (una verdad en sí misma) — esto es, un principio que no puede ser falso por definición y no necesita una justificación.

Boltzmann para el principio de consistencia de Novikov

En física, específicamente en física estadística fuera del equilibrio, la ecuación de Boltzmann describe el comportamiento estadístico de un sistema termodinámico fuera del equilibrio termodinámico. Esta ecuación fue deducida por Ludwig Boltzmann en 1872.^[1]El ejemplo clásico es un fluido con gradientes de temperatura en el espacio, lo que provoca un flujo de calor de las regiones más calientes a las más frías, causado por el transporte (aleatorio, pero condicionado por las características del sistema) de partículas. En la literatura moderna el término Ecuación de Boltzmann se usa a menudo en un sentido más general y se refiere a cualquier ecuación cinética que describe el cambio o evolución de cantidades macroscópicas en un sistema termodinámico, tales como la energía, la carga o el número de partículas.

La ecuación no se deriva a partir del análisis estadístico de todas las posiciones y momentos individuales de cada partícula del fluido, si no a partir de la probabilidad de que un número de partículas ocupe una región muy pequeña del espacio (matemáticamente escrito $d^{3} r$ , donde d significa “diferencial“, un cambio muy pequeño) a la que se denota con un vector de posición r, y tengan un momento también muy definido dentro de una región muy pequeña del espacio de momentos (análogamente escrito como $d^{3} p$ ) y también denotado por un vector de momento p, en un instante dado de tiempo.

La ecuación de Boltzmann puede ser usada para entender cómo evolucionan determinadas cantidades físicas, como la energía, la temperatura y el momento de un fluido, y otras propiedades características de fluidos como la viscosidad, la conductividad térmica, también la conductividad eléctrica (al estudiar transporte de cargas en un material como un gas) puede ser derivadas.^[1] Véase también la ecuación de convección-difusión.

La ecuación es una ecuación diferencial estocástica en derivadas parciales, pues la función desconocida en la ecuación es una variable aleatoria continua. El problema de existencia y unicidad de soluciones no está todavía plenamente resuelto, pero algunos de los resultados recientes son bastante prometedores.

El espacio de fases y función de densidad

Al conjunto de todas las posibles posiciones r y momentos p se denomina espacio de fases del sistema; en otras palabras, un conjunto de tres coordenadas para cada coordenada de posición x, y, z y tres más para cada componente de momento px, py, pz. Dicho espacio tiene 6 dimensiones: un punto es (r, p) = (x, y, z, p_x, p_y, p_z), y cada coordenada está parametrizada por el tiempo t. El elemento diferencial de volumen es

$d^{3}\mathbf {r} \,d^{3}\mathbf {p} =dx\,dy\,dz\,dp_{x}\,dp_{y}\,dp_{z}.$

La probabilidad de que N partículas se encuentren dentro del elemento de volumen diferencial dado arriba y centrado en la posición r y en el momento p, es una cantidad que denotamos como f y nos da esta probabilidad por unidad del volumen del espacio de fases a cada instante de tiempo t. Esta función es una función de densidad de la probabilidad : $f (r, p, t)$ , y se define de modo que,

$dN=f(\mathbf {r} ,\mathbf {p} ,t)\,d^{3}\mathbf {r} \,d^{3}\mathbf {p}$

es el número de partículas que se encuentran dentro del elemento de volumen $d^{3} r$ centrado en r y que tienen un momento que se encuentra dentro del elemento de volumen $d^{3} p$ centrado en p, en un instante de tiempo t dado.^[4] Integrando sobre todas las posibles posiciones y todos los posibles momentos se obtiene el número total de partículas del problema estudiado:

$N = \int_{p o s i c i o n e s} d^{3} r \int_{m o m e n t o s} d^{3} p f (r, p, t) = \underset{p o s i c i o n e s}{∭} \underset{m o m e n t o s}{∭} f (x, y, z, p_{x}, p_{y}, p_{z}, t) d x d y d z d p_{x} d p_{y} d p_{z}$

esta es una integral múltiple en 6 variables. f está asociado al número de partículas del problema, pero el espacio de fases es el espacio de fases de una partícula (no el de todas las partículas, lo que es normalmente el caso en sistemas deterministas de muchos cuerpos), como sólo se trabaja con un r y p, en este tipo de análisis se obvia el uso de índices, así no tiene sentido definir $r_{1}, p_{1}$ para partícula 1, $r_{2}, p_{2}$ para partícula 2, etc. hasta $r_{N}, p_{N}$ para la partícula N.

Aquí se ha supuesto que las partículas del sistema son todas idénticas (todas tienen por ejemplo la misma masa m). Para estudiar una mezcla de más de una especie química, hay que definir una distribución de probabilidad f para cada especie química, como se explica más abajo.

Resultado principal

La ecuación general puede escribirse:

$\frac{d f}{d t} = {(\frac{\partial f}{\partial t})}_{f u e r z a s} + {(\frac{\partial f}{\partial t})}_{d i f} + {(\frac{\partial f}{\partial t})}_{c o l}$

donde el término “fuerzas” corresponde a las fuerzas ejercidas sobre las partículas por un campo externo (no por las partículas), como por ejemplo el campo gravitatorio terrestre; el término “dif” (abreviatura de difusión) representa la difusión de partículas, y “col” (abreviatura de colisión) es el término de colisiones, que tiene en cuenta las fuerzas internas entre las partículas. Las fórmulas para cada uno de los términos aquí descritos están dadas más abajo.

Nótese que algunos autores utilizan la velocidad de la partícula v en lugar del momento p, pero estas cantidades están relacionadas en la definición del momento como $p = m v$ .

Los términos de fuerza y difusión

Considérese que las partículas descritas por f experimentan una fuerza externa F cuyo origen no son el resto de partículas (véase el término de colisión para este último caso).

Supóngase que a un tiempo t, un número $N$ de partículas se encuentran en la posición $r$ dentro del elemento $d^{3} r$ y tienen un momento $p$ dentro de $d^{3} p$ . Si una fuerza $F$ $\mathbf {F}$ actúa en ese instante sobre cada partícula, entonces a un tiempo $t + Δ t$ su posición será $r + Δ r = r + \frac{Δ t}{m} p$ y su momento $p + Δ p = p + F Δ t$ .

Por tanto, en la ausencia de colisiones, f tiene que satisfacer

$f (r + \frac{p}{m} Δ t, p + F Δ t, t + Δ t) d^{3} r d^{3} p = f (r, p, t) d^{3} r d^{3} p$

Nótese que hemos usado el hecho que el elemento de volumen del espacio de fases $d^{3} r d^{3} p$ es constante, lo que se puede demostrar usando las ecuaciones de Hamilton (véase la discusión del teorema de Liouville). Sin embargo, como es un hecho que hay colisiones entre las partículas, estas provocarán que la densidad de partículas en el elemento de volumen del espacio cambie, así que

$\begin{aligned} d N_{c o l} & = {(\frac{\partial f}{\partial t})}_{c o l} Δ t d^{3} r d^{3} p \\ = f (r + \frac{p}{m} Δ t, p + F Δ t, t + Δ t) d^{3} r d^{3} p - f (r, p, t) d^{3} r d^{3} p \\ = Δ f d^{3} r d^{3} p \end{aligned}$

donde $Δ f$ Es el cambio total en $f$ . Dividiendo dicha ecuación por $d^{3} r d^{3} p Δ t$ y tomando los límites $Δ t \to 0$ y $Δ f \to 0$ , tenemos

$\frac{d f}{d t} = {(\frac{\partial f}{\partial t})}_{c o l}$

El diferencial total de f es:

Dónde $\nabla$ es el operador gradiente, y · es el producto escalar,

$\frac{\partial f}{\partial p} = {\hat{e}}_{x} \frac{\partial f}{\partial p_{x}} + {\hat{e}}_{y} \frac{\partial f}{\partial p_{y}} + {\hat{e}}_{z} \frac{\partial f}{\partial p_{z}} = \nabla_{p} f$

Es una abreviatura para el equivalente en variables de momento de ∇, _y êx, êy, êz son los vectores unidad cartesianos.

Resultado final

Dividiendo $d f$ por $d t$ y sustituyendo la derivada total en la ecuación general, se obtiene:

$\frac{\partial f}{\partial t} + \frac{p}{m} \cdot \nabla f + F \cdot \frac{\partial f}{\partial p} = {(\frac{\partial f}{\partial t})}_{c o l}$

En este contexto, F(r, t) es el campo de fuerza que actúa sobre las partículas del fluido, y m es la masa de las partículas. El término del lado derecho se añade para describir el efecto de las colisiones entre las partículas Si es igual a cero, entonces las partículas no colisionan. La ecuación de Boltzmann sin colisiones a veces se la denomina ecuación de Vlasov.

Esta ecuación es más útil que la más general escrita arriba, pero aun así es una ecuación incompleta, pues f no puede ser resuelto en tanto no conozcamos el término de colisiones. Este término no es tan fácil de deducir como los otros, es un término estadístico que representa las colisiones de partículas, y requiere que conozcamos qué distribución estadística obedecen las partículas: Maxwell–Boltzmann (si son partículas clásicas), Fermi–Dirac (fermiones) o Bose–Einstein (bosones).

El término de colisión (Stosszahlansatz) y la hipótesis de caos molecular

Una idea clave aplicada por Boltzmann para determinar el término de colisión que resulta sólo de colisiones de dos cuerpos fue suponer que las partículas estaban descorrelacionadas antes de la colisión. Boltzmann denominó a esta hipótesis “Stosszahlansatz”, o “hipótesis de caos molecular“. Con esta hipótesis, el término de colisión puede escribirse como una integral en el espacio de momentos sobre el producto de funciones de distribución de una partícula:

${(\frac{\partial f}{\partial t})}_{c o l} = \iint g I (g, Ω) [f ({p^{'}}_{A}, t) f ({p^{'}}_{B}, t) - f (p_{A}, t) f (p_{B}, t)] d Ω d^{3} p_{A} d^{3} p_{B} .$

donde p_A y p_B son los momentos de cualesquiera dos partículas (denotadas como A y B por comodidad) antes de la colisión, p′_A y p′_B son los momentos después de la colisión,

$g = | p_{B} - p_{A} | = | {p^{'}}_{B} - {p^{'}}_{A} |$

es la magnitud de los momentos relativos (véase velocidad relativa), y I(g, Ω) es la sección eficaz diferencial de la colisión, en la cual el momento relativo de las partículas colisionantes es función de un ángulo θ al elemento del ángulo sólido dΩ, debido a la colisión.

Ecuación general (para una mezcla)

Para una mezcla de varias especies químicas etiquetadas por índices i = 1,2,3…,n la ecuación para la especie i es:

^[1] $\frac{\partial f_{i}}{\partial t} + \frac{p_{i}}{m_{i}} \cdot \nabla f_{i} + F \cdot \frac{\partial f_{i}}{\partial p_{i}} = {(\frac{\partial f_{i}}{\partial t})}_{c o l}$

donde f_i = f_i(r, p_i, t), y el término de colisión es ${(\frac{\partial f_{i}}{\partial t})}_{c o l} = \sum_{j = 1}^{n} \iint g_{i j} I_{i j} (g_{i j}, Ω) [f_{i}^{'} f_{j}^{'} - f_{i} f_{j}] d Ω d^{3} p^{'} .$

donde f′ = f′(p′_i, t), la magnitud de los momentos relativos es $g_{i j} = | p_{i} - p_{j} | = | {p^{'}}_{i} - {p^{'}}_{j} |$

Y I_ij es la sección eficaz diferencial, entre las partículas i y j. La integración es sobre los componentes de momento en el integrando (los cuales están etiquetados como i y j). La suma de las integrales describe la entrada y la salida de partículas de la especie i dentro o fuera del elemento espacial de fase.

Aplicaciones y extensiones

Ecuaciones de conservación

La ecuación de Boltzmann puede usarse para derivar las ecuaciones de la dinámica de fluidos. En partículas, las ecuaciones de evolución de la masa, carga, momento y energía de un fluido dado.^[6]^{: p 163}. Para un fluido constituido por un solo tipo de partícula, la densidad (de número de partículas) n está dada por:

$n = \int f d^{3} p$

El valor medio de cualquier función A es:

$⟨ A ⟩ = \frac{1}{n} \int A f d^{3} p$

Como en las ecuaciones de conservación aparecen tensores se usará el convenio de sumación de Einstein, cuando aparezcan índices repetidos en un producto, esto significa que hay que sumar sobre el índice repetido. Así $x \to x_{i}$ y $p \to p_{i} = m w_{i}$ dónde $w_{i}$ $w_{i}$ es el vector de velocidad de la partícula. $g (p_{i})$ es una función del momento $p_{i}$ sólo, el cual está conservado en colisiones (se supone que los choques entre partículas son elásticos). Se supone también que la fuerza $F_{i}$ es una función de la posición únicamente, y que f es cero para $p_{i} \to \pm \infty$ $p_{i}\rightarrow \pm \infty$ . Multiplicando la ecuación de Boltzmann por g e integrando sobre el momento se obtienen cuatro términos los cuales, al integrar por partes, se pueden escribir como:

$\int g \frac{\partial f}{\partial t} d^{3} p = \frac{\partial}{\partial t} (n ⟨ g ⟩)$

$\int \frac{p_{j} g}{m} \frac{\partial f}{\partial x_{j}} d^{3} p = \frac{1}{m} \frac{\partial}{\partial x_{j}} (n ⟨ g p_{j} ⟩)$

$\int g F_{j} \frac{\partial f}{\partial p_{j}} d^{3} p = - n F_{j} ⟨ \frac{\partial g}{\partial p_{j}} ⟩$

$\int g {(\frac{\partial f}{\partial t})}_{c o l} d^{3} p = 0$

donde que el último término sea cero significa que g se conserva al chocar las partículas. Si definimos $g = m$ como la masa de la partícula, la ecuación de Boltzmann integrada es igual a la ecuación de conservación de la masa

$\frac{\partial}{\partial t} ρ + \frac{\partial}{\partial x_{j}} (ρ V_{j}) = 0$

dónde $ρ = m n$ es la densidad de masa y $V_{i} = ⟨ w_{i} ⟩$ es la velocidad media del fluido,

Definiendo $g = m w_{i}$ como el momento de la partícula, la ecuación de Boltzmann integrada da lugar a la ecuación de conservación del momento^[6] ^:

$\frac{\partial}{\partial t} (ρ V_{i}) + \frac{\partial}{\partial x_{j}} (ρ V_{i} V_{j} + P_{i j}) - n F_{i} = 0$

dónde $P_{i j} = ρ ⟨ (w_{i} - V_{i}) (w_{j} - V_{j}) ⟩$ es el tensor de presiones (el tensor de tensiones viscoso más la presión hidrostática.)

Definiendo $g = \frac{1}{2} m w_{i} w_{i}$ como la energía cinética de la partícula, la ecuación de Boltzmann integrada da lugar a la ecuación de conservación de la energía

$\frac{\partial}{\partial t} (u + \frac{1}{2} ρ V_{i} V_{i}) + \frac{\partial}{\partial x_{j}} (u V_{j} + \frac{1}{2} ρ V_{i} V_{i} V_{j} + J_{q j} + P_{i j} V_{i}) - n F_{i} V_{i} = 0$

dónde $u = \frac{1}{2} ρ ⟨ (w_{i} - V_{i}) (w_{i} - V_{i}) ⟩$ es la densidad de energía cinética y térmica y $J_{q i} = \frac{1}{2} ρ ⟨ (w_{i} - V_{i}) (w_{k} - V_{k}) (w_{k} - V_{k}) ⟩$ es el vector de flujo de calor.

Mecánica hamiltoniana

En mecánica hamiltoniana, la ecuación de Boltzmann se escribe a menudo de forma más general como

$\hat{L} [f] = C [f],$

donde L es el operador de Liouville, que describe la evolución en el volumen del espacio de fases, y C es el operador de colisión. La forma no relativista de

L es ${\hat{L}}_{N R} = \frac{\partial}{\partial t} + \frac{p}{m} \cdot \nabla + F \cdot \frac{\partial}{\partial p} .$

Mecánica cuántica y no conservación del número de partículas

Es posible escribir la ecuación de Boltzmann relativista para sistemas cuánticos relativistas en los cuales el número de partículas no se conserva en las colisiones. Esto tiene aplicaciones en cosmología física, incluyendo la formación de los elementos ligeros en nucleosíntesis de Big Bang, la producción de materia oscura y la baryogenesis.^[7] No es a priori evidente que el estado de un sistema cuántico pueda ser caracterizado por una densidad clásica f. Aun así, para una gran cantidad de aplicaciones, existe una generalización bien definida de f que es la solución de una ecuación efectiva de Boltzmann que puede ser derivada a partir de primeros principios de teoría cuántica de campos.^[8]

Relatividad general y Astronomía

La ecuación de Boltzmann también se usa en dinámica, especialmente en dinámica galáctica. Una galaxia, bajo ciertas condiciones, puede aproximarse por un fluido continuo, su distribución de masa se representa por f; en galaxias, las colisiones entre estrellas son muy raras, y el efecto de colisiones gravitacionales puede ser despreciado para tiempos mayores que la edad del universo.

En una explicación breve las partículas chocan entre sí como las cuerdas también lo hacen formando halos orbitales concéntricos en la materia que definen la posición geodésica de un objeto en una de las realidades cuánticas de Novikov, expresadas por parsecs gigantescos que tienen frecuencias de Boltzmann Shoreinger Novikov dispares, formando estados de multimateria.

Científicos de la Universidad de California, Irvine

https://es.gizmodo.com/el-misterioso-nuevo-estado-cuantico-que-podria-cambiar-para-siempre-los-viajes-espaciales-2000182387

Definido como punto intermedio de fases ya establecidas el sistema de expresiones algebraicas representa la canalización de los estados de la materia donde un objeto existe y no existe a la vez.

Ondas Sinusoidales

Una onda de propagación de frecuencia simple, tomará la forma de una onda sinusoidal en función de la distancia. La onda sinusoidal superior en la siguiente ilustración es una tal onda sinusoidal, una onda transversal típica como la causada por una pequeña piedra arrojada sobre un estanque en calma.

La onda sinusoidal inferior en la ilustración anterior es una onda sinusoidal función del tiempo. Esta onda podría ser producida por el trazado de la posición en función del tiempo, de una masa en un resorte sometida a un movimiento armónico simple. O bien, si la masa del muelle se transporta a una velocidad constante a través de una habitación, su posición dibujaría una onda sinusoidal en función de la distancia.

Las ondas sinusoidales se pueden representar matemáticamente y se puede demostrar que cualquier onda se puede construir por medio de una combinación adecuada de onda senos (síntesis de Fourier)

La posición de un objeto vibrante en un movimiento armónico simple dibujará una onda sinusoidal en función del tiempo. (Si la masa sobre un muelle se trasladara a velocidad constante a través de la habitación, dibujaría una onda sinusoidal.)

http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbasees/Waves/funhar.html

Nodos y antipodes de desplazamiento

Las ondas estacionarias producidas por el movimiento de estas en las cuerdas o en las columnas de aire, se pueden usar para establecer los valores de la longitud de onda, frecuencia y velocidad de las ondas, de acuerdo con la fórmula de la onda v = fλ.

Entonces su masa y la materia que lo rodea tiene una frecuencia cuántica que puede ser medida en Hertz y otra persona que no es usted coexiste en un ambiente semejante en su propio apartamento que no necesariamente es idéntico al suyo por el factor tecnológico del universo en preseción de Larmor y Dirac Del Valle Thomas Novikov

Frecuencia de Larmor

Cuando un momento magnético se coloca en un campo magnético, tenderá a alinearse con el campo. El momento magnético se puede visualizar clasicamente como un bucle de corriente, y la influencia sobre el alineamiento, se puede describir como un par sobre un bucle de corriente, ejercido por un campo magnético. Se puede extender la idea del momento magnético como un bucle de corriente, para describir los momentos magnéticos de los electrones orbitales, el espín del electrón y los espines nucleares. En cada caso, el momento magnético está asociado con el momento angular, y se puede identificar un par de fuerza que tiende a alinear el momento magnético con el campo magnético. En el caso nuclear, el momento angular involucrado, es el momento angular intrínseco I asociado con el espín nuclear.

Cuando se tiene un momento magnético dirigido en un cierto ángulo finito con respecto a la dirección del campo magnético, el campo ejercerá un par sobre el momento magnético. Esto hace un movimiento de precesión sobre la dirección del campo magnético. Esto es análogo a la precesión de una peonza alrededor del campo de gravedad. El par de fuerza, puede ser expresado como la tasa de variación del momento angular de espín nuclear I, y equipararse a la expresión del par magnético sobre el momento magnético

que cuando se pone en forma de derivada, da la velocidad angular de precesión

También se puede visualizar en la mecánica cuántica, en términos de la energía cuántica de transición entre los dos estados de espín posibles para el espín 1/2. Esto puede ser expresado como una energía de fotón de acuerdo con la fórmula de Planck. La diferencia de energía potencial magnética es hυ = 2μB. La frecuencia angular asociada a un “flip de espín”, una absorción o emisión resonante, involucrando estados cuánticos de espín, se escribe a menudo en la forma generalω = gB

donde g se denomina relación giromagnética (a veces relación magnetogírica). Téngase en cuenta que esta frecuencia es más alta en un factor de dos, que la de arriba, a causa del volteo de espín, con un cambio de energía ΔE = 2μB.

Esta transición de espín nuclear de los núcleos colocados en un campo magnético, es el fundamento de la resonancia magnética nuclear (NMR)

Usted Existe

Solo 3 veces mas, una es la realidad presente en la que esta congestionado de información en desarrollo sobre la téo física, la segunda onda de Fourier usted existe en el pasado de que lo creó desde las primeras partículas que formaron su contenido como alma, y la tercera macro onda es la civilización anterior que usted ya vivió y hoy se encuentra en desarrollo de una nueva que ese es su super futuro tecnológico.

Y así funciona el multiverso todo se repite 3 veces para lo cual la ecuación de del juego de Dirac simplificado es eficiente en la cantidad de log15(3) que es un logaritmo al cubo de 7,21 e16 ondas sinusoidales de parsec armónicos que nos atraviesan a todos y nos crean en un realidad donde la tierra esta repetida en estado Bose Einstein 7.21e16 veces pero no necesariamente usted esta recreado en todas esas realidades pero si existe un ser tecnológico en cada una de esas realidades con tecnología dispar a la nuestra, unos mas avanzados y otros más atrasados.

Revise la teoría M para comprender más profundamente su presencia multidimensional como ser armónico creado por el par armónico del universo

https://fisicacuanticalibre.info/category/teoria-m

La edad de su alma que fue una cyanobacteria que le dio origen es de 7,21e16 años puesto que las partículas que lo rodean tienen esa edad en nuestro ecosistema universo.

Cuantas personas existen en el planeta tierra entendiendo la negación de realidades y bucles fractales de Novikov 7.21e16 y cuantas podrían existir en otros planetas con vida dinosaurio es subjetivo. Puesto que las polidimensiones son algoritmos matemáticos de Poisson que calculan existencias paralelas.